1.国内外研究现状 1.1铁电材料 1921年，Valasek在罗谢尔盐中首次提出了铁电效应这一概念。

随后的1935年，在新的KH2PO4(KDP)体系中也发现了铁电现象。

然而，1944年，研究者发现了简单钙钛矿结构的BaTiO3(BT)，从而引发了钙钛矿结构研究热。

铁电材料最基本的特性为在一定的温度范围会具有自发极化现象，而且极化强度可以随外电场反向而反转，这种性能表现在电滞回线(hysteresis loop)上(图1-1)。

通常一个铁电体晶体上存在许许多多的小区域，单个区域内的自发极化方向相同，区域之间的极化方向不统一。

可以将晶体分成若干个小区域，每个小区域内的电偶极子沿同一方向排列(图1-2)，而各个小区域之间的方向相同，把这些小区域称之为电畴(domain)，两畴之间的界壁称之为畴壁(domain wall)。

图1-1铁电体的电滞回线 图1-2铁电体的电偶极子排列 如图1-1，极化强度P滞后于电场强度E，所以称这种迟滞的回线为电滞曲线。

即当铁电晶体两头加上电场E后，极化强度P随E沿OAB曲线增加，至B点呈现线性增长趋势((BC线段)。

当E为零时，即撤去外加电场时，陶瓷不能恢复到最初的未极化状态，而是具有一定的极化强度Pr，称其为剩余极化强度(remanent polarization)。

当且仅施加电场到达一个特定的电场值时，陶瓷中的极化现象才会消失，这一特定的电场值对应Eε我们称之为铁电材料的矫顽电场强度(coercive field)。