文 献 综 述 光子晶体（Photonic Crystal）的理论是在1987年首次由美国加州大学教授E.Yablonovitch[1]和加拿大多伦多大学教授S.John[2]同时在Physical Review Letter[3-4]上分别独立提出的。

因此，通常认为S.John和E.Yablonovitch是光子晶体的创始人，并且迅速成为物理学和材料学的热点研究方向。

光子晶体又称光子带隙材料，由两种以上具有不同介电常数的材料在空间按一定的周期顺序排列所形成的有序结构材料，其折射率在空间作周期性变化，电磁波在其中传播时会受到电介质构成的周期势场的限制，从而形成与半导体能带结构类似的光子能带[5]。

这种材料有着三个显著地特点，即光子禁带、光子局域[6-7]和光子运动可控。

光子晶体具有的这些特点使其在光电集成、多功能集成传感器、光通讯、微波通讯、空间光电技术以及国防科技等现代高新技术领域有广泛的应用[8-9]。

光子晶体的性质中光子禁带（Photonic Band Gaps，PBGs）是其最本质的结构特征，可分为完全禁带和不完全禁带。

所谓完全禁带，是指光在整个空间的所有传播方向上都有能隙，且在每个方向上的能隙能相互重叠；不完全禁带，相应于空间各个方向上的能隙并不完全重叠，或只在特定的方向上有禁带。

一般说来，光子禁带会受到两种介质的介电常数（或折射率）的差、填充比及晶格结构的影响。

光子晶体中两种介质的介电常数差越大，入射光将被散射的就越强烈就越有可能出现光子禁带。

现在一般认为要出现比较完整的光子禁带，挤兑任意偏振方向及传播方向的光都存在禁带两种介质的折射率差应大于2[10]。